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第1056章（第2页）

这些都是徐云穿越前已经有了很强的定式结果，以至于徐云这种非气象领域的人都能随手拿出来做释义。

当然了。

由于专业壁垒的缘故，徐云对于涡度的了解到这里也差不多就完了。

至于再进阶的相当位温、假相当位温、潜热、感热、辐射这些概念……

你想让徐云解释一下它们的含义倒是没什么问题，但再深入的推导就纯属痴心妄想了。

不过没关系。

到了眼下这一步，叶笃正显然已经进入了‘悟道’的状态。

以这位华夏现代气象学主要奠基人的能力而言，剩下的环节哪怕不需要徐云帮忙，他一个人多半也能搞定。

更别说他的边上还有陶诗言这位天气动力学的顶尖大佬存在呢。

因此很快。

叶笃正便开始自己推导起了后续步骤。

“温度的支配方程是DT／Dt=α▽^2T……”

“那么温度场的方程自然就是DT／Dt=aT／at＋uaT／ax=α▽^2T……”

“根据流体静力平衡和温度直减率可得……”

“诗言兄，你觉得这里改成分段函数转折点压强如何？”

“正合我意……”

二十多分钟后。

叶笃正在纸上写下了另一道算式：

D／Dt（ω^2／2）=ωiωjSij－v（▽×ω）^2＋v▽·[ω×（▽×ω）]。

而在见到这道算式的时候。

徐云裹在绷带下的表情也随之一松。

呼……

他的任务算是完成了……

想必聪明的同学也看出来了。

没错！

叶笃正此时写出来的式子，正是涡度拟能方程。

它来自上头对流导数与ω的标量积，是对于定域分布的涡度。

其中最右边的散度项通常积分为零，和脑子一样不太需要。

右边剩下的两项分别对应通过涡线拉长产生涡度拟能，以及因为粘滞力损耗的涡动拟能。

从这个式子可以直观看出涡动拟能就像力学能量一样，可以被摩擦力耗散掉。

这个公式在后世讨论湍流的时候会被反复提及，算是一个标识型的公式。

更重要的是……

众所周知。

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